Das duale Viererpotential

Das skalare und Vektorpotential bilden in der dualen Physik die Komponenten des Viererpotentials . In der IT ist diese Beziehung für die Entfernungen $R \geq K^{-1}$ gleich:

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}A_j \ = \ ( \ i\phi^- \ , \ \ \displ... ...\displaystyle\frac {As}{m} \ \quad \mbox{\bf Das Viererpotential der IT} \ \ $}$$ (5.1)

Seine skalare Komponente ist das imaginäre Potential einer imaginären Ladung aus der ET $(\phi^- \sim e^-)$. Dagegen ist seiner Vektorkomponente das magnetische Potential einer reeller Ladung aus der IT $(\vec{A}^+ \sim e^+)$. Die Dimension dieses Vierervektors wird mit $(\frac{As}{m})$ festgelegt. Analog zu der IT können wir das Viererpotential der Energietheorie für die Entfernungen $r \leq k^{-1}$ angeben:

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}a^j \ = \ ( \ \displaystyle\frac {\v... ... \displaystyle\frac {Vs}{m} \ \quad \mbox{\bf Das Viererpotential de ET} \ \ $}$$ (5.2)

Erwähnenswert ist seine skalare Komponente, mit der imaginären Ladung der IT, die einen reellen Skalar der Energietheorie ( $\varphi^+ \sim e^+$) darstellt. Seine imaginäre Komponente stellt die Bewegung einer reellen Ladung der ET dar und ist ein imaginärer Vektor der ET ( $\vec{a}^- \sim e^-$). Das Viererpotential der ET weist eine andere Dimension auf, die mit $(\frac{Vs}{m})$ bezeichnet wird. Die elektromagnetische Wechselwirkung in einem Atom lassen sich durch das duale komplexe Viererpotential bis auf das Vorzeichen des Elementarteilchens ermitteln. Der Atomkern ist ein komplexes Mehrteilchen-System, daß aus Hadronen besteht. Die Erfahrung zeigt, daß die Hadronen eine Multiteilchen-Struktur aufweisen, die man heute als eine Familie ansieht. Für den Atomkern können wir sagen: Befindet sich ein ET-Teilchen innerhalb der IT-Grenzen (im Kernbreich) $R<K^{-1}$, so wird es als ein Teilchen im Medium Materie (im Gegensatz zu Vakuum^5.1$^)$) angesehen. Der Widerstand (die Impendanz) dieses Mediums ist maßgebend für die elektromagnetische Wechselwirkung im Kernbereich, die als starke Wechselwirkung bezeichnet wird. Für den Kernbereich eines Proton-Neutronen-Systems findet ebenfalls das duale Viererpotential Verwendung. Im Grenzgebiet ($r \approx R$) oder in der Kernoberfläche (die neutrale Zone) können sich unter Umständen neutrale Teilchen ( Neutronen) einnisten. Für die Impulstheorie schreiben wir:

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}\widehat{A}_j \ = \ ( \ i\widehat{\p... ...\ \displaystyle\frac {Vs}{m} \ \ \mbox{\bf Das Viererkernpotential der IT} \ $}$$ (5.3)

Das Viererkernpotential der Energietheorie lautet:

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}\widehat{a}^j \ = \ ( \ \displaystyl... ...\ \displaystyle\frac {As}{m} \ \ \mbox{\bf Das Viererkernpotential der ET} \ $}$$ (5.4)

Diese Gleichungen sind das duale Viererkernpotential.

In den Formeln (5.2) und (5.3) oder (5.4) sind einige äußerst wichtige Konstanten eingegangen :

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}\varepsilon_0 \ = \ \mbox{die elektrische Feldkonstante oder {\bf Influenzkonstante}}\index{Influenzkonstante} \ $}$$ (5.5)

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}\mu_0 \ = \ \mbox{die magnetische Feldkonstante oder {\bf Induktionskonstante}}\index{Induktionskonstante} \ $}$$ (5.6)

Sie bilden mit der dualen Geschwindigkeiten $u \ und \ v$ den Elementarwiderstand des inneren Raums der Impulstheorie:

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}v \ \mu_0 \ = \ \displaystyle\frac {... ...}\ = \ \fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}R_M = \mbox{Materiewiderstand \ [Ohm]} \ $}$$ (5.7)

Analog finden wir den Vakuumwiderstand für die Enfernungen $r \geq R$ der Dualentheorie:

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}c \ \mu_0 \ = \ \displaystyle\frac {... ...$}\ = \ \fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}R_V = \mbox{Vakuumwiderstand \ [Ohm]} \ $}$$ (5.8)

Der Quotient aus elektrostatischen Energie zu kinetischen Energie des Teilchens, ist gleich dem Quotient des Vakuumwiderstands zum Elementarwiderstand, der mit Sommerfeldschen Feinstruckturkonstante bezeichnet wird.

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}\displaystyle\frac {R_V}{R_M} \ = \ ... ...style\frac {1}{c \varepsilon_0}) \ \ (\displaystyle\frac {Z \ e^2}{2 \ h}) \ $}$$ (5.9)

Der experimentell gefundene Wert des Elementarwiderstands durch seinen Entdecker K. Von-Klitzing^5.2$^)$ ist um den Faktor zwei kleiner als die Größe des Elementarwiderstands in der dualen Physik. Der Faktor zwei ist auf die zweifache Elementarwirkung (4.67) zurückzuführen.

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}\mbox{Hall-Widerstand} \ = \ (\displaystyle\frac {h}{Z \ e^2}) \ \ \ \ mit \ Z \ = \ 1,2,3,....n \ $}$$ (5.10)